Метод описания линии насыщения на основе данных о кажущейся теплоте парообразования и уравнения Клапейрона-Клаузиуса
DOI: 10.21047/1606-4313-2017-16-2-66-72
УДК 536.71
Рыков С. В., Кудрявцева И. В., Полторацкий М.И., Рыков В.А., Климович М.В.
Ключевые слова: линия насыщения, линия упругости, средний диаметр, критические индексы, критическая точка, тройная точка, хладагент R218, термодинамические свойства.
УДК 536.71
Метод описания линии насыщения на основе данных о кажущейся теплоте парообразования и уравнения Клапейрона-Клаузиуса
Ссылка для цитирования: Рыков С.В., Кудрявцева И.В., Полторацкий М.И., Рыков В.А., Климович М.В. Метод описания линии насыщения на основе данных о кажущейся теплоте парообразования и уравнения Клапейрона-Клаузиуса // Вестник Международной академии холода. 2017. № 2. С. 66-72
Аннотация
Показано, что введение в структуру уравнения Клапейрона-Клаузиуса кажущейся теплоты парообразования позволяет описать паровую ветвь линии фазового равновесия от тройной точки до критической точки. При этом в окрестности тройной точки обеспечивается переход к состоянию близкому к идеально-газовому состоянию, а в окрестности критической точки обеспечивается выполнение «завершенного» скейлинга, согласно которому поведение среднего диаметра определяется показателем степени 2β (β – критический индекс кривой сосуществования). Предложенная методика апробирована на примере описания паровой ветви линии фазового равновесия хладагента R218. Погрешность описания плотности насыщенного пара, давления на линии упругости и кажущейся теплоты парообразования хладагента R218 соответствуют экспериментальной. Особо следует отметить, что вблизи тройной точки, во-первых, плотность хладагента R218 завышена на 0,2% по отношению к плотности, рассчитанной на основе модели идеального газа, во-вторых, кажущаяся теплота парообразования, рассчитанная на основе предложенной методики, отличается от значений, рассчитанных по модели идеального газа, всего на 0,03%.
Аннотация
Показано, что введение в структуру уравнения Клапейрона-Клаузиуса кажущейся теплоты парообразования позволяет описать паровую ветвь линии фазового равновесия от тройной точки до критической точки. При этом в окрестности тройной точки обеспечивается переход к состоянию близкому к идеально-газовому состоянию, а в окрестности критической точки обеспечивается выполнение «завершенного» скейлинга, согласно которому поведение среднего диаметра определяется показателем степени 2β (β – критический индекс кривой сосуществования). Предложенная методика апробирована на примере описания паровой ветви линии фазового равновесия хладагента R218. Погрешность описания плотности насыщенного пара, давления на линии упругости и кажущейся теплоты парообразования хладагента R218 соответствуют экспериментальной. Особо следует отметить, что вблизи тройной точки, во-первых, плотность хладагента R218 завышена на 0,2% по отношению к плотности, рассчитанной на основе модели идеального газа, во-вторых, кажущаяся теплота парообразования, рассчитанная на основе предложенной методики, отличается от значений, рассчитанных по модели идеального газа, всего на 0,03%.
Ключевые слова: линия насыщения, линия упругости, средний диаметр, критические индексы, критическая точка, тройная точка, хладагент R218, термодинамические свойства.
English
Русский
